（1.18）
(3.1)
(3.2)
(3.3)
(3.4)
(3.5)
(3.6)
(3.7)
(3.8)
(3.9)
（3.10）
（3.11）
（3.12）
これは，等価磁化電流密度項にガラーキン法を適用し，弱形式化した式を表します。
（3.13）
| 軸対称磁場解析 3 / 等価磁化電流密度項の弱形式化 | |
| 軸対称問題の支配方程式にガラーキン法を適用すると，支配方程式は次の式で表されます。 | |
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（1.18）
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| ここでは，式(1.18)の左辺第 3 項の取り扱いを考えます。 | |
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(3.1) |
| 左辺第 1 項のときと同様にして，次のスカラー関数 U と V の面積積分の公式を考えます。 | |
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(3.2) |
| この部分積分の公式で次のような置き換えを考えます。 | |
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(3.3) |
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(3.4) |
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(3.5) |
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(3.6) |
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(3.7) |
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(3.8) |
| 式(3.1)を式(3.2)−(3.8)を用いて変形します。 | |
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(3.9) |
| ここで，磁性体の磁化ベクトル M と境界上の法線ベクトル n の外積は， 軸対称場において次のようになります。 | |
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（3.10）
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| 磁性体の磁化が境界に垂直となるような条件 | |
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（3.11）
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| すなわち， | |
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（3.12）
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| を，式(3.9)の右辺の境界積分項に適用すれば，次式が得られます。 これは，等価磁化電流密度項にガラーキン法を適用し，弱形式化した式を表します。 |
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（3.13）
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